Распределитель р 75 23: Гидрораспределитель Р80-3/4-222 (Р75-В3А, Р75-23, Р80-23-2): продажа, цена в Заславле. гидрораспределители от «ООО «ГИРИЗ»»

Содержание

Гидрораспределитель Р80-3/1-222Г (Р75-В3А, Р75-23, Р80-23-2)

Больше информации по назначению, техническим характеристикам, наличию и ценам Вы найдете здесь- https://giriz.by/p77190315-gidroraspredelitel-r80-222g.html

Менеджер Виктория- +375-(44)-565-80-65

Предназначение:

Предназначен для распределения потока и регулирования давления рабочей жидкости в гидросистемах машин с насосами производительностью от 20 до 100 л/мин.

Применяемость — ЭО-2621/2101/2301, ДЭТ-250/320

Технические характеристики :

Тип распределителя клапанно-золотниковый, моноблочный
Тип золотника с закрытым центром, уровновешенный с торцов
Количество золотников 3
Диаметр золотника, мм 25
Позиции золотника «Подъём», «Нейтральная», «Опускание принудительное» «Плавающая» (в нижнем положении)
Установка золотников в позициях «Подъём» и «Опускание принудительное» вручную
Возврат из позиции «Подъём» и «Опускание принудительное» автоматически (после снятия руки с рукоятки управления)
Тип предохранительно-переливного клапана дифференциальный с серводействием
Максимальное давление, МПа 20
Масса распределителя, кг 15,3

 

Расшифровка обозначений на распределителе:

Р-80-3/1-222
Р Распределитель
80 Номинальный расход рабочей жидкости (л/мин)
3 Исполнение по давлению: Рном=16МПа; Рмах=20МПа
1 Конструктивное исполнение — для самостоятельной работы в гидросистеме 
222 Три золотника (4-х позиционные) 2-го типа:
 
Подъем с фиксацией и автовозвратом в нейтральную позицию по достижении заданного давления
Нейтральное положение
Опускание с фиксацией и автовозвратом  в нейтральную позицию по достижении заданного давления

Плавающая с фиксацией

 

Более подробная информация на нашем официальном сайте по гидравлике www. giriz.by

Направляющая аппаратура 3 | Системы управления гидропередачей

Схема соединений золотников в распределителе бывает параллельной, последовательной и индивидуальной.

При параллельной схеме соединения линии давления каждого золотника соединены с напорной линией распределителя, а линия слива — со сливной линией. При такой схеме трудно совмещать управление двумя и более рабочими операциями, так как жидкость стремится поступать в гидродвигатель того механизма, который имеет наименьшее внешнее сопротивление.

При последовательной схеме линия давления первого золотника соединена с напорной линией распределителя, а линия слива первого золотника — с линией давления второго золотника и т. д. Линия слива последнего золотника соединена со сливной линией распределителя. Схема позволяет совмещать управление двумя и более рабочими операциями, но при этом давление, развиваемое насосом, будет равно сумме перепадов давлений в приводимых гидродвигателях.

При индивидуальной схеме к напорной линии присоединена линия давления только одного золотника. Такая схема исключает возможность одновременного подвода рабочей жидкости к нескольким золотникам, поэтому ее применяют только при последовательно выполняемых рабочих операциях.

Схема разгрузки насоса при нейтральном положении золотников распределителя бывает проточной или клапанной.

В распределителях с проточной схемой напорная линия соединена со сливной специальным проточным каналом. Такая схема позволяет плавно включать механизмы и устраняет повышение давления в гидросистеме во время включения и выключения золотников. Однако в распределителях с несколькими золотниками велики потери давления при проходе жидкости через проточный канал, имеющий сложную конфигурацию.

В распределителях с клапанной схемой напорная линия сообщается со сливной через специальный клапан, линия управления которым соединена со сливной линией. Разгрузка насоса осуществляется при определенном малом давлении независимо от числа золотников в распределителе.

Однако при резком выключении золотников резко возрастает и давление в гидросистеме.

На всех СБМ и СБКМ применяют моноблочные трехзолотниковые гидрораспределители с параллельной схемой соединения золотников и клапанной схемой разгрузки насоса. Такой распределитель управляет исполнительными механизмами буровой машины (подъемом, опусканием мачты бурильного оборудования, спуском, подъемом бурильной штанги): реверсирует движение потока рабочей жидкости, регулирует рабочие скорости, предохраняет гидросистему от перегрузок и управляет тормозами лебедки.

На СБМ и СБКМ применяют гидрораспределитель Р-75-23 (рис. 53). В корпусе 3 распределителя размещены три золотника 1 и два клапана (перепускной 6 и предохранительный 14). Сверху и снизу распределитель закрыт крышками 2 и 9.

Каждый из золотников в процессе работы может занимать четыре положения, каждое из которых соответствует подъему, опусканию, нейтральному и плавающему положениям исполнительного органа. В первые три положения золотники переводят тремя рукоятками 13, а возврат золотника из рабочих позиций в нейтральную осуществляется автоматически под действием пружины. Из плавающего положения в нейтральное золотники переводят вручную.


Рис. 53. Моноблочный трехзолотниковый распределитель Р-75-23:

1 — золотники, 2, 9 — крышки, 3 — корпус, 4 — пружина, 5 — дроссель, 6 — перепускной клапан, 7, 8 — напорная и сливная линии, 10 — шарик, 11, 12 — сливные каналы, 13 — рукоятки, 14 — предохранительный клапан


Гидрораспределитель Р80-3/1-222Г с гидрозамком для тракторов МТЗ-80, ЮМЗ-6, Т-150, ДТ-75

Тип: моноблочный, клапанно-золотниковый 

Обозначение по каталогу: Р-80-3/1-222Г

Старое обозначение: Р75-В3А, Р75-23, Р80-23-2 

Применяемость: (техника без регулятора пахоты) ЮМЗ-6/650/652/8080/8280/8070/8270, Т-150, ХТЗ-153/180/181/183/17021/17221/17321, К-701/710, Т250, Т4, ЛТ-157, МТЗ-ХА, МТЗ-80/82/800, ДТ-75, ВТ-100, ЛТЗ-55, ЛТ-72, Т-40, Т-50, Т-60, ЛТЗ-155, Т-70

Положение верхней крышки: » М » (норма) — рычагами в сторону семи присоединительных отверстий

Производитель: Украина

Масса нетто: 18 кг

 Уточнить ЦЕНУ или задать ВОПРОС ► ЗВОНИТЕ (067) 453-59-00 

Характеристики и расшифровка маркировки (обозначения) Гидрораспределителя Р80-3/1-222Г

Р — Распределитель

80 — Расход рабочей жидкости (л/мин)

3 — Исполнение по давлению 16-20 МПа

1 — Конструктивное исполнение — для самостоятельной работы в гидросистеме без регулятора пахоты

222 — Три золотника 2-го типа на 4 позиции:

  • 1 подъем с фиксацией и автовозвратом в нейтральную позицию по достижении заданного давления
  • 2 нейтральное положение
  • 3 опускание с фиксацией и автовозвратом в нейтральную позицию по достижении заданного давления
  • 4 плавающая с фиксацией

Г — Оснащен гидрозамками на линии подъема для запирания силовых гидроцилиндров в рабочем положении «подъем».  Количество устанавливаемых гидрозамков – до 4 шт. 

Тип золотника — с закрытым центром, уравновешенный с торцов

Диаметр золотника — 25 мм

Фиксация золотника в позициях «Подъём», «Опускание принудительное», «Плавающая» — с помощью шарикового фиксатора

Возврат из позиции «Подъём» и «Опускание принудительное» — автоматически (по достижению заданного давления)

Возврат из позиции «Плавающая» — вручную

Тип предохранительно-переливного клапана — дифференциальный с серводействием

 

 Главная  »  Каталог запчастей  »  Гидрораспределители стр. 1 

ГИДРАВЛИЧЕСКИЙ… КЛАСС | МОДЕЛИСТ-КОНСТРУКТОР

Вся система гидравлики установлена ниже столов, чтобы вытесняемое штоками масло шло в бак самотеком.

В передней части рамы в подшипниках вращаются две направляющие звездочки. Середина рамы опирается на ролики. В задней части тоже звездочки, но ведущие. Тут же, под сиденьем последней парты, расположены электродвигатель мощностью 0,8 кВт, с числом оборотов в минуту 1400 и червячный редуктор с передаточным числом 50. Вращательный момент от двигателя через редуктор передается на ведущие звездочки, и рама с партами едет под кафедру по двум направляющим цепям, протянутым по металлическим планкам и прикрепленным к ним. Планки, в свою очередь, приварены к забетонированным в пол штырям. Опорные же ролики катятся прямо по полу.

Узел гидравлического класса:

1 — рама, 2 — гидроцилиндр, 3 — направляющая звездочка, 4 — цепь.

Схема гидросистемы:

1 — стол парты, 2 — цилиндр, 3 — маслопровод 4 — распределитель, 5 — шестеренный насос, 6 — бак, 7 — сетчатый фильтр.

Кафедра находится на помосте с нишей, наподобие гаража, но без ворот. Размеры пиши таковы, что рама с опущенными столами умещается в ней целиком. На полу остаются только направляющие цепи.

Все столы класса приводятся в движение также с пульта на столе преподавателя — там установлен реверсный переключатель с магнитным пускателем. Но перемещение рамы, как только она займет какое-то конечное положение, может прекратиться н автоматически. Па передних и задних партах для этого есть концевые выключатели. Если понадобится, то раму совсем нетрудно переместить и вручную.

Мы построили такой класс у себя в техническом училище. Он прост, надежен и позволяет максимально использовать полезную площадь учебной мастерской. Довольны преподаватели, ученики и, конечно же, технички — им стало гораздо удобнее убирать помещение.

К. ХАМИМОЛДИН, п. Атасу

Рекомендуем почитать

  • МОДЕЛИСТ-КОНСТРУКТОР 1976-12
    СОДЕРЖАНИЕ: Комсомол и научно-технический прогресс: Р.Кров. Свет творчества (1). ВДНХ — школа новаторства: Производительность и качество (3). Организатору технического творчества:…
  • Матчи на сегодня
    Kappers является относительно новым игроком на рынке букмекерских контор, впервые он был запущен в 2018 году. За этот короткий период они собрали внушительную клиентскую базу,. ..

Гидрораспределитель Р80 — 3/1-222 тракторов МТЗ, ЮМЗ, Т-40, Т-150, ДТ-75 есть варианты

Гидрораспределитель Р80 — 3/1-222 тракторов МТЗ, ЮМЗ, Т-40, Т-150, ДТ-75 есть варианты

  • Код товара: Р80-3/1-222
  • 4600.00 грн
  • 4600.00 грн 1

Для удобства просмотра таблиц, переверните ваш телефон в горизонтальное положение

Гидрораспределитель Р80-3/1-222 – это устройство направляющей гидроаппаратуры тракторов МТЗ, Т-40, Т-150, ДТ-75, которое предназначено для управления потоками рабочей жидкости, то есть распределение потока при подаче от насоса в силовой гидроцилиндр, слив масла в бак, а также сброс давления при перегрузке.

 

Основными элементами являются – независимые друг от друга золотники (3 шт.), предохранительный и перепускной клапаны. Управляется из кабины механически — рычагами, которые перемещают золотники в четыре положения.

«Нейтральное» – работа не совершается, масло перетекает в бак, «подъем» – происходит передвижение поршня со штоком и соответственно подъем навесного оборудования, «принудительное опускание» — происходит втягивание поршня со штоком, а также опускание и заглубление навесного оборудования, «плавающее» – масло подается одновременно в две полости цилиндра, что позволяет копировать рельеф почвы. В нейтральное положение золотник возвращается автоматически при подъеме и опускании, а из плавающего положения – только принудительно.

 

Для стабильной и продолжительной эксплуатации механизма требуется периодическая промывка или замена фильтров, а также необходим контроль состояния гидравлического масла. В случае обнаружения дефектов произвести замену механизма или его ремонт. В процессе работы требуется надлежащее обслуживание механизма, что позволяет долго и надежно эксплуатировать данное изделие.

 

Гидрораспределитель Р80-3/1-222 (МТЗ, Т-150, ДТ-75)

Тип распределителя Моноблочный, клапанно-золотниковый 
Диаметр золотника, мм 25
Каталожный номер Р-80-3/1-222 (техника без регулятора пахоты), Р-80-3/4-222 (техника с регулятором пахоты)
Применение МТЗ-80, МТЗ-82, ЮМЗ-6 (перевернутая крышка), Т-40, Т-150, Т-150К, ДТ-75 (перевернутая крышка), Т-70С, Т-90С, К-701, ТТЗ, ОТЗ
Расположение крышки Может быть расположена рычагами на сторону семи присоединительных отверстий, а может быть расположена в сторону четырех крепежных отверстий. Такое расположение с перевернутой крышкой характерно для большинства тракторов ЮМЗ-6 и ДТ-75.

Старая маркировка

Р75-В3А, Р75-23, Р80-23-2

Вес, кг 18

Состояние

Новый

Гарантия

12 месяцев

Расшифровка обозначения Р80-3/1-222

 

Гидрораспределитель Р-80-3/1-222 с плавающим положением

Р Распределитель
80 Номинальный расход рабочей жидкости л/мин
3 Исполнение по давлению 16-20 МПа

1

Конструктивное исполнение — для самостоятельной работы в гидросистеме

222

Три золотника 2-го типа на 4 позиции: 

1. подъем с фиксацией с автовозвратом в нейтральную позицию по достижении заданного давления;

2. нейтральное положение;

3. опускание с фиксацией с автовозвратом в нейтральную позицию по достижении заданного давления.

4. плавающая с фиксацией.

 

Габаритные и присоединительные размеры  гидрораспределителя Р80-3/1-222

 

Распределитель Р-80-3/1-222, Р-80-3/4-222 является узлом гидравлической системы, который распределяет подаваемое насосом масло в полости силового цилиндра, перепускает масло в бак из насоса при отключенных потребителях и ограничивает давление масла при перегрузках. В гидрораспределителе размещены три золотника, работающие независимо друг от друга, предохранительный и перепускной клапаны (рисунок 1).

 

В крышке (поз. 20) распределителя находятся рычаги (поз. 19) с рукоятками, служащие для перемещения золотников (поз. 14). Управление золотниками осуществляется с помощью рычагов из кабины трактора, которые установлены в сферических гнездах между сиденьями возле задней стенки кабины. Изменяя положение рычага, золотник можно устанавливать в четыре положения: нейтральное, подъем, принудительное опускание и плавающее.

 

В положении «Нейтральное» золотник перекрывает каналы, которые соединяют полости нагнетания и слива распределителя и гидроцилиндра. Масло, которое замкнуто в полостях цилиндра, удерживается поршнем. При этом происходит открытие сливной полости, масло проходит в масляный бак через распределитель и фильтр, не производя при этом никакой работы.

 

В положении «Подъем» золотник открывает проход маслу из полости нагнетания гидрораспределителя Р-80-3/1-222, Р-80-3/4-222 в подпоршневую полость силового цилиндра; это вызывает перемещение поршня со штоком и поворот рычагов заднего навесного устройства и, соответственно, подъем навешенной машины или орудия.

 

«Принудительное опускание» необходимо лишь в случаях принудительного заглубления рабочих органов сельскохозяйственного орудия. В этом положении масло поступает в надпоршневую полость гидроцилиндра, что вызывает втягивание штока. Рычаги навески опускаются и происходит силовое заглубление орудия. И при «Подъеме», и при «Принудительном опускании» в конце процесса золотник возвращается в нейтральное положение автоматически.

 

В «Плавающем» положении перепускной канал и полости цилиндра оказываются соединенными с полостью слива распределителя. Масло свободно входит в обе полости гидроцилиндра, что вызывает свободное покачивание рычагов механизма навески и опорных колес орудия – копирование рельефа поля. Из этого положения в «Нейтральное» золотник возвращается только принудительно путем переведения рычага в нейтральное положение, не дожидаясь срабатывания автоматики.

ПОЧЕМУ СТОИТ ПОКУПАТЬ В ИНТЕРНЕТ-МАГАЗИНЕ АДАРА

Нет, такой сельскохозяйственной техники, которая бы работала вечно. Рано или поздно каждый человек связанный с аграрным сектором Украины сталкивается с вопросом покупки запчастей. По-хорошему, есть два места, где можно приобрести запчасти к тракторам и комбайнам:

а) «По месту» — в ближайшем магазине сельхоз запчастей в Вашем регионе.

б) В интернете — Сейчас есть масса конкурирующих организаций, наперебой предлагающих свой «Лучший товар».

У нас есть целый ряд преимуществ и в первом и во втором случае.

Наши преимущества перед локальными магазинами сельскохозяйственных запчастей

Минимальные цены

Не каждый продавец в регионе может позволить торговать по такой низкой цене как у нас, за частую они покупают у нашей организации и перепродают, накручивая, иногда по 100-200%. Мы стараемся, чтобы наши цены были низкими и актуальными.

Удобство

Чтобы купить по месту, вы должны поехать в этот магазин, иногда это 20-50 км. У продавца может не оказаться нужных узлов, их приходится заказывать, ждать и снова ехать, а это бензин и время.

А на нашем сайте Вы можете посмотреть, сравнить, выбрать, и сделать заказ круглосуточно, кроме этого вы можете скачать бесплатно каталоги на запасные части и сборочные единицы на все трактора и комбайны, которые представлены у нашего предприятия.

Так же мы достаточно часто предлагаем одну и ту же позицию, но разных производителей. Например, насосы нш представлены тремя фирмами: «ВЗТА», «Гидросила», Мелитопольский завод, все присутствуют на складе и мы расскажем о плюсах и минусах каждого. Такое разнообразие касается не только насосов, этих позиций достаточно много.

Если же вы, все таки решили, что лучше приехать в гости и сделать покупку «По месту», то мы всегда рады видеть покупателей по адресу г. Мелитополь, ул. Гетьмана Сагайдачного 23, офис 4, в рабочее время с 8:00 до 17:00

Наши преимущества перед конкурентами в интернете

 

Опыт

Наше предприятие работает на рынке уже более 10 лет и знает, какой товар лучше всего держать на складе, знает качество различных производителей.

Гарантия

На всю продукцию мы даем гарантию. На реставрированные узлы — 6 месяцев. На новые детали — 12 месяцев. Если выявлен гарантийный случай, то доставка в обе стороны за наш счет, бесплатная замена товара или возмещение средств.

 

НДС

ТОВ ТК АДАРА является плательщиком НДС на общих основаниях и более чем 70% позиций, представленных на фирме мы можем продавать с НДС.

 

Скорость

Если вы сделали заказ до 13:00, то мы, с большой вероятностью, отправим товар в этот же день, если звонок сделан после 13:00, то он уйдет на следующий день. Если речь идет о запчастях на импортные трактора и комбайны, то здесь отправка может смещаться в сторону 2-3 рабочих дней. Мы работаем быстро и надежно.

 

Оптовые цены

Особая система для постоянных оптовых покупателей или торгующих организаций. Вам нужно будет зарегистрироваться на сайте и получить пароль, после этого вы можете видеть на ресурсе adara.ua оптовые цены.

 

Доставка

В интернет магазине АДАРА есть возможность приобрести лучшие запчасти для тракторов и комбайнов с доставкой во все уголки Украины, любой транспортной кампанией на Ваш выбор.

 

 

Склад

Наличие собственного, удобно расположенного склада рядом с офисом, с которого Вы можете забрать детали в рабочее время.

 

Консультация

Менеджеры нашей кампании всегда готовы дать профессиональную консультацию и помочь определиться с выбором запасных частей.

 

Рост

Мы не стоим на месте и всегда расширяем перечень узлов и техники, доступных к покупке на нашем сайте. Кроме этого мы предлагаем производство на заказ по Вашим чертежам.

 

Удобная оплата

Мы поддерживаем оплату: при получении, ФОП, ООО с НДС

 

Написать отзыв

Ваш отзыв:

Примечание: HTML разметка не поддерживается! Используйте обычный текст.

Распределитель трактора МТЗ 80

idНомер по каталогуКоличествоНаименование
  Р80-3/4-222 1Распределитель (состоит: 1-69)
 1 Р80-23.20.121 1Корпус
 2 Р75-080 3Шпилька
 3 Р75-В-028А 4Прокладка
 4 Р80-23.20.063 1Гнездо
 5 5,556-60 1Шарик ГОСТ 3722-81
 6 Р80-23.20.059 1Направляющая
 7 Р40/75-0808048Б 1Пружина
 8 Р80-049 1Винт
 9  6Кольцо 018-022-25-2-3 ГОСТ 9833-73
 10 Р75-058Б 1Гайка
 11 Р75-051-Б 1Колпачок
 12  9Гайка М8-6Н. 6.019 ГОСТ 5927-70
 13  25Шайба 8Т 65Г 06 ГОСТ 6402-70
 14 Р80-23.20.123 1Крышка
 15 Р40/75-0808039-А 1Прокладка
 16 Р75-079 6Шпилька
 17 КГ1/4″ 1Пробка
 18 Р75-066 4Заглушка
 19  1Кольцо 022-027-30-2-3 ГОСТ 9833-73
 20 Р75-067 1Заглушка
 21 Р73-3-038 1Прокладка
 22 Р75-3-057 1Пластина колец
 23  8Болт М8-6gх20.50 ГОСТ 7796-70
 24 Р75-3-055Б 1Пластина пыльника
 25 Р75-056М 3Пыльник
 26 НШ46-0505037 3Кольцо
 27  3Гайка М12х1,25. 6Н.4.019 ГОСТ 5916-70
 28  3Шайба 12 ОТ ОСТ 37.001.115-74
 29 Р75-054-Б 3Рычаг
 30  3Шпонка 3х6,5 ГОСТ 24071-80
 31 Р80-23.20.065 3Кольцо
 32 Р80-23.20.064 3Кольцо
 33  8Болт М8-6gх55.56 ГОСТ 7795-70
 34  2Болт М10-6gх25.56 ГОСТ 7795-70
 35  9Шайба 10 ОТ 65Г 06 ГОСТ 6402-70
 36 Р75-071-В 1Упор
 37 Р80-23.20.022 1Крышка
 38 Р75-077 1Кольцо 435-30-2 ГОСТ 18829-73
 39 Р80-23.20.073 1Направляющая
 40  1Кольцо 025-030-30-2-3 ГОСТ 18829-73
 41 Р75-072 1Пружина
 42 Р75-ВЗВР-081-А 1Клапан
 43 Р75-ВЗВР-082 1Пружина
 44 Р80. 23Р.20.085 1Шайба
 45 Р80-23Р.20.084 1Клапан переливной
 46 Р75-ВЗВР-083-А 1Шайба
 47 Р80-23.20.043 1Гнездо
 48  3Гайка М10-6Н.6.019. ГОСТ 2526-70
 49 50-4607032-Б 1Кронштейн
 50  4Болт М10-6gx20.88.35.019 ГОСТ 7796-70
 51  1Проволока 1,0х100 ГОСТ 3282-74
 52 Р40/75-0808076 1Пломба
 53 Р80-23.20.037 3Пробка
 54 Р75-033 3Стакан нижний
 55 Р80-23.20.037 3Пружина
 56 Р75-034 3Стакан верхний
 57 Р80-23.20.031 3Обойма
 58 Р75-В-032 3Пружина
 59 Р75-В-029 3Втулка
 60  9Шарик 6,35-100 ГОСТ 3722-71
 61 Р80-23. 20.025 3Бустер
 62 Р80-23.20.026 1Гнездо
 63 Р80-23.20.046 3Гильза
 64 Р80-23.20.045 3Плунжер
 65 Р80-23.20.036 3Пружина
 66 Р80-23.20.027 3Гнездо
 67 Р75-В-028А 3Прокладка
 68 Р80-23.20.024 3Золотник

Распределение и относительная плотность рецепторов фактора роста нервов р75 в спинном мозге крыс в зависимости от возраста и лечения антителами к фактору роста нервов

Было высказано предположение, что связывание фактора роста нервов (NGF) с низкоаффинным быстро диссоциирующим рецептором NGF (p75 NGFR) на шванновских клетках и растущих нейритах связано с молекулярной обратной связью, необходимой для продолжения удлинения нейритов во время развития и регенерации. Поскольку центральные проекции соматосенсорных волокон прорастают в спинной мозг после ежедневных неонатальных инъекций антител к NGF (ANTI-NGF) в течение одного месяца, представляет интерес определить, коррелирует ли распределение p75 NGFR с возникновением прорастания. Спинной мозг от трех групп крыс: необработанных, обработанных предиммунной сывороткой и обработанных ANTI-NGF, исследовали на постнатальные дни (PD) 0, 14 и 30. Распределение p75 NGFR определяли с использованием моноклонального антитела 192 стандартными иммуногистохимическими методами и оптическим методом. плотность продукта иммунореакции количественно определяли с использованием системы анализа изображений Amersham.Продукт иммунореакции 192 был локализован в пластинках I-IV, задних столбах, дорсолатеральном канатике, тракте Лиссауэра (LT) и вентральном роге на PD 0; к пластинкам I-III и медиальным IV и LT на PD 14; и laminae I-II и LT на PD 30. Необработанные и преиммунизированные группы, обработанные сывороткой, не обнаруживают различий в распределении. В группе, получавшей ANTI-NGF, продукт иммунореакции 192 был локализован в пластинках IV и LT на PD 14 и в пластинках I-III и медиальных IV и LT на PD 30. Аналогично, оптическая плотность группы, обработанной ANTI-NGF, была ниже. значительно выше, чем у тех же возрастных групп, не подвергавшихся лечению и обработанных преиммунной сывороткой, но статистически не отличался от этих двух групп, исследованных 14 днями ранее.Таким образом, лечение ANTI-NGF препятствует постнатальному подавлению p75 NGFR в задних рогах и может обеспечить продолжение роста нейритов.

границ | Исследование распределения ширины медленных и быстрых КВМ в солнечных циклах 23 и 24

1 Введение

Корональные выбросы массы (КВМ) состоят из плазмы и магнитного поля, которые выбрасываются из атмосферы Солнца в гелиосферу со скоростями, которые могут варьироваться от 100 до 3000 км с −1 (Gopalswamy, 2004; Gopalswamy, 2010; Manoharan and Mujiber Rahman, 2011; Yashiro et al. , 2004; Манохаран и Муджибер Рахман, 2011 г.; Уэбб и Ховард, 2012 г.). Они выглядят как яркие элементы белого света, движущиеся наружу в поле зрения коронографа (FOV) (Hundhausen et al., 1984; Schwenn, 1996). Хотя первые наблюдения КВМ относятся к 1970-м годам (Hansen et al., 1971), именно Тоуси (1973) впервые наблюдал КВМ на коронографических изображениях (см. недавний обзор Гопалсвами (2016) по истории КВМ). С момента запуска широкоугольного и спектрометрического коронографа (LASCO) (Brueckner et al., 1995) на Солнечной и гелиосферной обсерватории (SOHO) и Корональные и гелиосферные исследования связи Солнца с Землей (SECCHI) (Howard et al., 2008) на Солнечно-гелиосферной обсерватории (STEREO) , КВМ регулярно отслеживаются .

КВМ являются основными факторами космической погоды, поскольку они способны вызывать ударные волны и межпланетные возмущения (Gosling et al., 1991; Gosling, 1993), где высоту образования ударной волны часто можно оценить по радионаблюдения (Gopalswamy et al. , 2013). Недавно Вурлидас и соавт. (2020) обрисовали роль радионаблюдений КВМ на разных стадиях извержения КВМ и его последующего распространения в гелиосфере. Таким образом, важно понимать кинематику КВМ. Известно, что CME во время своего радиального распространения следуют трехфазному кинематическому профилю (Zhang et al., 2001; Zhang and Dere, 2006; Webb and Howard, 2012). Во время своего распространения они взаимодействуют с окружающим солнечным ветром и испытывают сопротивление, что приводит к убывающей или постоянной скорости на более поздних стадиях их распространения (Webb, Howard, 2012).Сообщается, что эта средняя скорость солнечного ветра делит КВМ на медленные и быстрые (Gopalswamy et al., 2000). Также известно, что КВМ связаны с активными областями и эруптивными протуберанцами (Subramanian, Dere, 2001; Webb, Howard, 2012). Эти два класса областей-источников CME имеют тенденцию связывать CME с двумя различными классами (MacQueen and Fisher, 1983). Шили и др. (1999) использовали данные LASCO и подтвердили эту классификацию, предположив, что существует два динамических класса CME: постепенные и импульсивные CME. Первые более медленные и преимущественно связаны с эруптивными протуберанцами, тогда как вторые КВМ происходят быстрее и в основном связаны со вспышками и активными областями. Таким образом, кажется, что эти два класса исходных областей CME также имеют тенденцию разделять CME на постепенные или импульсивные события. Самый интригующий вопрос в этом контексте: существуют ли два физически разных процесса, участвующих в запуске этих медленных и быстрых КВМ, или они принадлежат динамическому континууму с единым единым процессом, ответ на который до сих пор не ясен ( также см. Webb and Howard, 2012).

Известно, что помимо радиального распространения КВМ демонстрируют боковое расширение, которое приводит к увеличению их угловой ширины по мере их распространения наружу (Kay et al., 2015; Cremades et al., 2020; Majumdar et al., 2020). ) и что именно сила Лоренца в области их источника в значительной степени ответственна за их перемещение и расширение (Subramanian et al., 2014). В связи с этим Чжао и соавт. (2017) сообщили о важности угловой ширины CME при определении того, достигнет ли Земля соответствующий межпланетный CME и предшествующий толчок.Лугаз и др. (2017a) сообщили о важности изучения расширения медленных КВМ с точки зрения их способности вызывать толчки. Ширина CME также проливает свет на область источника CME, из которой он исходит. Мур и др. (2007) показали, что напряженность магнитного поля вспышечной аркады области источника, производящей КВМ, может быть оценена по конечной угловой ширине КВМ и угловой ширине вспышечной аркады. Недавно Маджумдар и соавт. (2020) соединили трехмерные профили эволюции ширины с трехмерными профилями ускорения медленных и быстрых КВМ и обнаружили, что исчезновение начальной фазы импульсного ускорения и прекращение фазы расширения ширины имеют тенденцию происходить в диапазоне высот 2.5–3 R ʘ , таким образом демонстрируя наблюдательные данные о высоте воздействия силы Лоренца на кинематику КВМ. Таким образом, очевидно, что ширина CME является важным компонентом для понимания их кинематики, а также важным параметром для рассмотрения их влияния на космическую погоду. Кроме того, поскольку ширина в значительной степени влияет на кинематику КВМ, до сих пор неизвестно, наблюдаем ли мы какие-либо различия в распределении угловой ширины медленных и быстрых КВМ, происходящих из разных областей источника.

Также сообщалось, что распределение CME по ширине подчиняется степенному закону (Yashiro et al., 2006; Robbrecht et al., 2009; D’Huys et al., 2014). Изучение статистического распределения физического параметра проливает свет на лежащую в его основе физику, а наличие степенного закона в распределении величины указывает на наличие самоорганизованной критичности (Bak et al., 1987). Наличие степенных законов и, следовательно, самоорганизованной критичности (СОК) в природе стало очевидным в последние несколько лет во многих различных областях и астрофизических явлениях (Aschwanden et al., 2018, и ссылки в нем). О наличии степенных законов в солнечной астрофизике, в глобальной энергетике солнечных вспышек сообщал и Ашванден (2016). Таким образом, изучение распределения угловой ширины КВМ должно дать важные подсказки для понимания физических механизмов, ответственных за расширение КВМ. Недавно Bidhu и соавт. (2017) изучали распределение ширины КВМ во время максимальной фазы 23 и 24 солнечного цикла. Meng et al. (2014) изучали распределение ширины КВМ и его сравнение с фазой числа солнечных пятен в 23-м солнечном цикле.Несмотря на эти исследования, до сих пор неясно, следуют ли медленные и быстрые CME разным распределениям по ширине или есть ли какой-либо отпечаток областей источника на распределении по ширине этих медленных и быстрых CME. Таким образом, стоит посмотреть на распределение по ширине медленных и быстрых CME, а также на то, есть ли какой-либо отпечаток исходной области этих двух динамических классов на их распределение по ширине.

Мотивированные вышеуказанными выводами и недостатком нашего понимания этих медленных и быстрых КВМ, мы в этой работе изучаем распределение ширины медленных и быстрых КВМ, которые произошли в разные фазы цикла 23 и 24.Мы описываем источники данных и метод работы в Разделе 2, а затем наши результаты в Разделе 3. Наконец, мы излагаем наши основные выводы из этой работы в Разделе 4.

2 Данные и метод

2.1 Источник данных данные из каталога CDAW для анализа представлены в данной статье. В каталоге CDAW перечислены свойства CME, обнаруженные вручную (Yashiro et al., 2004; Gopalswamy et al., 2009) на изображениях SOHO/LASCO. Работа по идентификации и сегрегации области источника выполняется с использованием изображений, полученных с помощью

Atmospheric Imaging Assembly (AIA) на борту Solar Dynamics Observatory (SDO) (Lemen et al., 2011) и встроенный в STEREO сканер экстремального ультрафиолетового излучения (EUVI) (подробности см. в разделе 2.4).

2.2 Отбор событий

Из каталога CDAW были отобраны КВМ, произошедшие в разные фазы 23-го и 24-го солнечных циклов. Для анализа, представленного в данной работе, мы сначала удаляем из каталога CDAW «очень плохие» КВМ. . Wang and Colaninno (2014) сообщили, что обнаружение «очень плохих» CME основано на усмотрении ручных операторов, мы отбрасываем такие CME, чтобы исключить любую погрешность в нашем анализе.Следует отметить, что некоторые из «очень плохих» КВМ могут быть настоящими КВМ, но мы удаляем их из анализа, поскольку в измерении свойств таких КВМ есть большие погрешности. Кроме того, мы накладываем нижний порог в 30° на ширину CME, чтобы удалить узкие CME. Яширо и др. (2008) и Гопалсвами и соавт. (2010) сообщили, что существует расхождение в обнаружении количества КВМ шириной <<30° при сравнении каталогов CACTus и CDAW. Также Яширо и др.(2003) изучили статистические свойства узких КВМ и сообщили, что они не образуют подмножество нормальных КВМ и имеют другой механизм ускорения. В дополнение к нижнему порогу мы также применяем верхний порог в 180° для ширины, потому что такие CME в основном страдают от проекционных эффектов и, таким образом, будут затронуты оценки ширины. Стоит отметить, что КВМ шириной от 30° до 180° также страдают от проекционных эффектов. Чтобы уменьшить проекционные эффекты, мы также используем для анализа CME конечностей (исходные области которых были обнаружены в пределах 30 ° от лимба).Критерии выбора CME конечностей описаны в Gopalswamy et al. (2014).

2.3 Разделение НМО на медленные и быстрые

После составления короткого списка НМО на основе вышеуказанных критериев отбора мы разделяем НМО на медленные и быстрые в зависимости от их скоростей. CME обычно классифицируются как медленные и быстрые относительно скорости солнечного ветра. Медленный солнечный ветер обычно имеет скорость менее 400 км с −1 , тогда как быстрый солнечный ветер имеет скорость более 400 км с −1 (см. Schwenn, 2006).Следовательно, 400 км с −1 можно принять за среднюю скорость солнечного ветра для долгосрочного статистического исследования. Мы классифицируем КВМ со скоростями менее 300 км с −1 как медленные КВМ, а со скоростями более 500 км с −1 — как быстрые КВМ. Мы рассматриваем КВМ со скоростями от 300 км с −1 до 500 км с −1 как промежуточные КВМ, поскольку их нельзя строго классифицировать как медленные или быстрые КВМ из-за неопределенностей в измерениях скорости. Здесь стоит отметить, что скорости CME, указанные в каталоге CDAW, являются скоростями, с которыми распространяется передний фронт CME.В таблице 1 указано количество быстрых и медленных КВМ в каталоге CDAW.

ТАБЛИЦА 1 . Степенные индексы распределения ширины быстрых и медленных КВМ, полученные двумя разными методами.

2.4 Разделение медленных и быстрых КВМ на основе области их источника

После разделения КВМ на медленные и быстрые, мы ищем области их источника на солнечном диске. Для этого мы включили в общей сложности 1064 события, которые произошли в течение 2000–2002, 2008, 2009, а также с 2012 по 2014 год, что охватывает максимумы 23-го цикла, минимумы 24-го цикла и максимумы 24-го цикла.Здесь мы следовали аналогичному методу, как сообщалось в Majumdar et al. (2020) и с использованием программного обеспечения JHelioviewer (Muller et al., 2009; Müller et al., 2017) для обратного проецирования КВМ на солнечный диск. Далее мы разделили идентифицированные области-источники CME на две широкие категории, а именно: 1) активные области (AR) и 2) протуберанцы (PE). Мы определяем их следующим образом:

Активные области (AR) (см. рис. 1) — это основные элементы, составляющие лишь небольшую часть общей площади поверхности Солнца, но в которых сосредоточена большая часть солнечной активности (Webb and Howard, 2012). .Это области сильного магнитного поля, преимущественно более горячие и плотные, чем фоновая корональная плазма, производящие яркое излучение в мягком рентгеновском и крайнем ультрафиолетовом диапазонах. Чтобы идентифицировать АО, мы изучаем изображения, сделанные 1) телескопом для формирования изображений в экстремальном ультрафиолетовом диапазоне (EIT; Delaboudinière et al., 1995) (195 Å) на борту SOHO, 2) сборкой изображений атмосферы (AIA; Lemen et al., 2011) (171 Å, 193 Å) на борту SDO, а также 3) прибор для формирования изображения в экстремальном ультрафиолетовом диапазоне (EUVI; Wuelser et al., 2004) (171 Å, 195 Å) на борту STEREO SECCHI. Мы также обнаруживаем AR по номерам активных областей, предоставленным Национальным управлением океанических и атмосферных исследований (NOAA) из базы знаний о событиях космической погоды (SWEK) с использованием Jhelioviewer 1 (Müller et al., 2017).

РИСУНОК 1 . (слева) Активные области (AR), наблюдаемые в короне 3 мая 2012 г. Изображение получено с помощью AIA 171 Å. АО (обозначены на рисунке круглыми метками с написанным на них АО) идентифицируются как яркие области, более горячие и плотные, чем фоновая корональная плазма, проявляющие сильную магнитную активность (справа) Извержения протуберанца (PE, зеленый прямоугольник), наблюдаемый в короне 04 апреля 2012 г.Это изображение получено с помощью AIA 304 Å. Темные нити плазмы, проецируемые на солнечный диск, представляют собой нити (на этом изображении под углом 40° и 300°), в то время как тот же объект называется протуберанцем, если наблюдать его на лимбе Солнца (под углом 300°). позиционный угол 235° на этом изображении).

Протуберанцы (см. рис. 1) представляют собой холодное плотное вещество (8000 K), встроенное в более горячую корону, наблюдаемое как эмиссионная характеристика, если смотреть на лимб Солнца, и абсорбционная характеристика, если смотреть в проекции на фоне более горячей короны (называемой филаментом). ) (Гилберт и др., 2000). Мы классифицируем извержение как извержение протуберанца, если мы видим сильную радиальную составляющую движения вдали от поверхности Солнца, когда видно, что весь или часть материала протуберанца покидает гравитационное поле Солнца. Для извержения филамента (мы включаем их в ту же категорию, что и извержение протуберанца) мы либо искали тангенциальное движение по поверхности Солнца с последующим извержением, либо просто наблюдали любое исчезновение филамента на последующих изображениях с переходным корональным проявлением после это (см. также Webb and Hundhausen (1987)).Также важно отметить, что могут быть возможности неудачных извержений (Joshi et al., 2013a), взаимодействия CME-струи (Duan et al., 2019; Solanki et al., 2020) и взаимодействия CME-CME ( Joshi et al., 2013b; Lugaz et al., 2017b), которые могут влиять на кинематические свойства. Кроме того, CME также связаны с корональными струями, минифиламентами и т. д. (Liu et al., 2015; Duan et al., 2019; Solanki et al., 2019). Также не совсем понятно, можно ли такие КВМ классифицировать как извержения в активной области и извержения протуберанцев или классифицировать их как другую категорию.Таким образом, в настоящей работе мы исключаем такие события. Кроме того, CME также связаны с филаментами активной области, однако из-за отсутствия сопоставимой статистики с двумя другими классами (AR и PE) мы исключили такие события из нашего анализа. Чтобы обнаружить PE, мы изучаем изображения, полученные с помощью: 1) EIT 195 Å, 304 Å, 2) AIA 304 Å и 3) EUVI 304 Å. Наконец, следует иметь в виду, что кинематические свойства КВМ в значительной степени зависят от вышележащей напряженности поля и индекса затухания (Xu et al., 2012; Джоши и др., 2013а). В данной работе мы не учитываем эти эффекты.

Для пространственной ассоциации (см. Gilbert et al., 2000; Majumdar et al., 2020) между областью источника и последующим CME требуется, чтобы широта области источника была около ±30° относительно широты PA центра CME по данным каталога CDAW. В случае извержения волокна, из-за большей неопределенности его пространственного положения, мы ищем извергающееся волокно около ±40° вокруг PA CME, преобразованного в эквивалентную кажущуюся широту (latPA) по следующему соотношению:

latPA=90 −PA [0≤PA≤180]  latPA=PA−270 [180 Для временной ассоциации мы считаем, что исходная область извергается или показывает движение радиально наружу в вышеуказанном окне широты во временном интервале не менее чем за 30 минут до первого появления переднего фронта в поле зрения LASCO C2.

3 Анализ данных и результаты

3.1 Распределение КВМ по ширине

Недавно сообщалось, что КВМ развиваются неавтомодельно во внутренней короне (см. Cremades et al., 2020; Majumdar et al., 2020) . В каталоге CDAW ширина CME определяется как максимальный угол, образуемый CME в центре Солнца, когда CME входит в поле зрения (FOV) LASCO C3, где ширина приближается к постоянному значению (Гопалсвами , 2004). Чтобы исследовать распределение КВМ по ширине во время 23-го и 24-го солнечных циклов, мы подгоняем его к степенному закону следующим образом:

где N — количество КВМ с шириной Вт , α — показатель степени, а C константа.На рисунке 2 мы построили гистограмму (левая панель) распределения ширины и распределения ширины в логарифмическом масштабе (правая панель) со степенным законом для всех CME, за исключением «очень плохих» событий, упомянутых в каталоге CDAW. Стоит отметить, что после удаления «очень плохих» CME из нашего анализа мы считаем, что уменьшили погрешность, вносимую ручными операторами, соответственно. Мы находим индекс степенного закона -1,9. Чтобы понять качество подгонки, мы проводим тест Колмогорова-Смирнова (KS), где расстояние KS (см. Clauset et al., 2007), которое определяется как максимальное расстояние между эмпирической функцией распределения выборки и кумулятивной функцией распределения предполагаемого выражения, является минимальным для распределения, которое лучше всего соответствует данным с соответствующим высоким значением p, которое дает достоверность вероятности. Здесь мы находим расстояние KS и значение p как 0,13 и 0,99. На рисунке 2 стоит отметить, что распределение по ширине не соответствует единственному степенному закону. Это побудило нас исследовать степенные законы, разделяющие быстрые и медленные КВМ.Поскольку мы стремимся понять распределение ширины медленных и быстрых CME, мы затем удаляем промежуточные события из нашей выборки исследования, поскольку такие события не являются ни быстрыми, ни медленными (см. раздел 3.2). Мы снова изучаем распределение по ширине всех событий, кроме «очень плохих» и промежуточных событий (рис. 3). Мы обнаруживаем, что после удаления промежуточных событий мы по-прежнему получаем тот же индекс степенной зависимости -1,9, при этом расстояние KS и значение p почти одинаковы. Таким образом, мы гарантируем отсутствие систематической ошибки, внесенной в оценку степенного индекса распределения ширины, отбрасывая промежуточные события из нашей выборки.Графическая аппроксимация (GF) точек данных, использованных выше, не является лучшим методом для оценки степенного закона, особенно когда количество точек данных невелико (D’Huys et al., 2016). Поэтому мы также используем метод подгонки оценки максимального правдоподобия (MLE) для получения степенного индекса α . Используя MLE, мы получаем индекс степенной зависимости, равный -1,6, который снова остается одинаковым для CME с промежуточными событиями или без них.

РИСУНОК 2 . Распределение ширины всех CME (за исключением «очень плохих» событий) в течение 23 и 24 солнечных циклов по каталогу CDAW.Черная линия соответствует степенному закону, соответствующему распределению ширины, где α — индекс степенного закона.

РИСУНОК 3 . Распределение КВМ по ширине (исключая промежуточные и «очень плохие» события) в течение 23 и 24 солнечных циклов по каталогу CDAW. Черная линия соответствует степенному закону, соответствующему распределению ширины, где α — индекс степенного закона.

Теперь, когда мы убедились, что исключение промежуточных событий не влияет на наше исследование, мы пытаемся понять, следуют ли медленные и быстрые CME разным степенным законам в своем распределении по ширине.

3.2 Распределение ширины медленных и быстрых CME

В этом разделе мы отдельно изучаем распределение ширины медленных и быстрых CME. Мы используем то же распределение по степенному закону, что и упомянутое в уравнении. 2. На рис. 4А показаны гистограммы распределения ширины быстрых (черная линия) и медленных (синяя линия) КВМ по каталогу CDAW после исключения «очень плохих» КВМ и промежуточных КВМ. На рисунке 4B показано распределение ширины в логарифмическом масштабе. Черные и синие линии представляют собой степенные законы наилучшего соответствия, полученные для быстрого и медленного CME, соответственно, с использованием метода наименьших квадратов.Мы оцениваем α как -1,3 и -3,8 для быстрого и медленного КВМ соответственно. Таким образом, мы обнаруживаем, что медленные и быстрые CME следуют разным степенным законам в своем распределении по ширине, но чтобы получить большую уверенность в нашем результате, мы снова выполняем подбор по степенному закону с помощью MLE.

РИСУНОК 4 . (A) : распределение ширины и (B) : логарифмическое распределение ширины для медленных и быстрых CME с использованием каталога CDAW после исключения «очень плохих» CME. Прямая линия, лучше всего соответствующая точкам данных быстрых CME, показана черным цветом.Прямая линия, лучше всего подходящая к точкам данных (кроме первых трех точек) медленных CME, нарисована синим цветом. (C) и (D) такие же, как (A) и (B) , но исключая «плохие» и «очень плохие» CME из каталога CDAW.

Следует отметить, что количество медленных КВМ в каталоге CDAW с шириной менее 70° выравнивается. Частично это может быть связано с ограничениями наблюдения коронографа C2 или субъективностью человека, или и тем, и другим. Минимальная ширина для графической подгонки определяется путем визуального осмотра распределения и выбора ширины, за пределами которой распределение предположительно подчиняется степенному закону.Таким образом, мы аппроксимируем хвост распределения медленных КВМ по ширине степенным законом. Позже мы использовали MLE для получения минимальной ширины, за пределами которой распределение лучше всего представлено степенным законом.

Мы выполнили установку MLE двумя разными способами. Сначала мы устанавливаем минимальное значение ширины Wm равным 30° как для быстрых, так и для медленных CME, и оцениваем степенной индекс. Во-вторых, мы получаем минимальное значение ширины Wd как для быстрых, так и для медленных CME, минимизируя расстояние KS и оценивая степенной индекс.Второй метод говорит нам, что за пределами Wd точки данных лучше всего следуют степенному закону. В таблице 1 приведены показатели мощности, оцененные с использованием двух описанных выше методов для быстрого и медленного КВМ. Мы видим, что действительно медленные и быстрые КВМ следуют совершенно разным степенным законам в своем распределении по ширине.

Мы также удаляем CME, помеченные как «плохие» в каталоге CDAW, чтобы изучить их влияние на распределение ширины. Мы обнаружили, что удаление как «плохих», так и «очень плохих» CME мало влияет на распределение по ширине и степенные индексы (см. рис. 4C, D и таблицу 1) медленных и быстрых CME.Скорости, указанные в каталоге CDAW, представляют собой проекции скоростей на плоскость неба, измеренные под фиксированным углом положения. Таким образом, единообразное применение порога скорости ко всем CME приводит к проекционным эффектам. Чтобы уменьшить проекционные эффекты, мы также оцениваем степенной закон для быстрых и медленных КВМ конечностей в солнечных циклах 23 и 24. Сначала мы наносим КВМ со всеми скоростями, ширина которых находится между 30 и 180 ° (верхняя панель рисунка 5). Мы оцениваем индекс мощности -1,5 и -1,19, используя методы GF и MLE для порога минимальной ширины 30 °.Затем мы разделяем быстрые и медленные CME и оцениваем показатели мощности, используя методы GF (нижняя панель рисунка 5) и MLE (см. таблицу 1). Мы находим, что показатели мощности для быстрых и медленных CME конечностей отличаются друг от друга; они отличаются от индекса мощности внеконечных быстрых и медленных КВМ. Одной из причин такого несоответствия является малое количество КВМ медленных и быстрых конечностей. Из табл. 1 мы отмечаем, что быстрые и медленные КВМ конечностей в 10–20 раз меньше, чем быстрые и медленные КВМ, если учитывать также внеконечностные события.Чтобы оценить качество подгонки, мы снова оцениваем расстояние KS. Расстояния KS для быстрых КВМ конечностей и всех быстрых КВМ составляют 0,09 и 0,01 соответственно. Критические значения расстояний КС с доверительной вероятностью 99% для КВМ на быстрых конечностях и всех быстрых КВМ составляют 0,1 и 0,03 соответственно. Чем меньше расстояние KS, тем лучше посадка. Точно так же расстояния KS для CMES на медленных конечностях и всех медленных CME составляют 0,04 и 0,02 соответственно. Кроме того, критическое расстояние KS при 99% доверительного интервала для CME медленных конечностей и всех медленных CME равно 0.13 и 0,03 соответственно. Таким образом, показатели мощности, соответствующие конечностным КВМ, отличаются от таковых для неконечностных случаев. Мы хотим подчеркнуть, что степенной закон медленного CME круче, чем у быстрого CME в обоих случаях, хотя значения могут различаться. Однако значения CME для конечностей могут быть ближе к реальности из-за минимальных проекционных эффектов. Следует отметить, что результаты согласуются с соотношением скорости и ширины, как сообщалось в работе Gopalswamy et al. (2014 г.); где авторы сообщают, что более широкие CME имеют тенденцию распространяться быстрее, чем узкие CME.Также отметим, что КС-расстояние быстрых КВМ без «очень плохих» и промежуточных событий на порядок лучше, чем КС-расстояние, оцененное путем подгонки одного степенного закона ко всем КВМ. Это показывает, что быстрые и медленные CME лучше представлены разными степенными законами, чем быстрые и медленные CME вместе взятые.

РИСУНОК 5 . (A) : Распределение ширины для всех CME конечностей, извлеченных из каталога CDAW, без порога скорости. (B) — логарифмическое распределение CME конечностей. (C) и (D) : распределение по ширине медленных и быстрых КВМ конечностей, извлеченное из каталога CDAW.

3.3 Распределение ширины медленных и быстрых CME, исходящих от AR и PE

В предыдущих разделах мы отметили, что медленные и быстрые CME следуют разным степенным законам. Это проливает свет на тот факт, что медленные и быстрые CME могут иметь разную физику, связанную с механизмом, который приводит к их расширению и, следовательно, к их ширине. Поскольку сила Лоренца отвечает за движение и расширение КВМ (см. Раздел 1), мы ожидаем увидеть ее отпечаток в распределении по ширине медленных и быстрых КВМ, происходящих из разных областей источника.

Записи в Таблице 2 были рассчитаны путем взятия событий из разных фаз цикла 23 и 24, как указано в Разделе 2.4. После выделения исходных областей их распределение по ширине изучается отдельно. Здесь мы используем аналогичную степенную аппроксимацию для распределения CME по ширине, исходящего из двух областей источника. Мы выполняем степенную аппроксимацию с помощью графической аппроксимации, а также с помощью MLE для оценки степенных индексов.

ТАБЛИЦА 2 . Степенные индексы распределения ширины быстрых и медленных КВМ из разных областей источника, полученные двумя разными методами.

На рисунках 6, 7 показано распределение по ширине медленных и быстрых CME, происходящих от AR и PE, а рядом с ним нанесена степенная зависимость (черным цветом). Мы получаем α как -1,29 и -3,43 для быстрых CME, исходящих от AR и PE с расстоянием KS 0,13 (p-значение 0,99) и 0,22 (p-значение 0,86) соответственно. Таким образом, мы видим, что действительно распределение ширины быстрых КВМ имеет разные индексы мощности для КВМ, происходящих от AR и PE. В случае медленных КВМ мы получаем α как −3.20 и -3,53 для CME от AR и PE с расстоянием KS 0,14 (p-значение 0,99) и 0,21 (p-значение 0,86) соответственно. Таким образом, и для медленных КВМ индексы мощности несколько отличаются для КВМ от ARS и PE. Опять же, GF — не лучший метод для оценки степенного закона, поскольку количество точек данных здесь невелико, с помощью подгонки MLE мы получаем α как -1,23 и -2,00 для быстрых CME, исходящих от AR и PE соответственно, тогда как для медленных CME мы получаем α как -1,91 и -2,08 для CME от AR и PE, сохраняя Wm = 30 ∘ (см. Таблицу 2).Ошибка 1 сигма, связанная со степенной аппроксимацией ширины быстрых CME от AR и PE, составляет 0,22 и 0,24 соответственно, а для медленных CME от AR и PE составляет 0,14 и 0,03 соответственно. Таблица 2 ясно показывает, что степенные законы, которым следуют медленные и быстрые CME, исходящие от AR и PE, явно различаются, и, таким образом, подтверждают нашу более раннюю гипотезу. Отметим, что, хотя видно, что медленные КВМ следуют более крутому степенному закону, чем быстрые (как мы обнаружили ранее), разница в показателях степенного закона более выражена для случая КВМ, связанных с АО.Кроме того, КВМ, связанные с извержениями протуберанцев, и медленные КВМ имеют более крутой индекс мощности, чем быстрые КВМ, исходящие из активных областей. Индекс мощности быстрых КВМ совпадает с оценками для вспышек. Таким образом, очевидно, что, возможно, механизм, участвующий в расширении ширины медленных и быстрых КВМ, различен для КВМ, происходящих от AR и PE. Мы также отмечаем, что p-значение для степенного закона, подходящего для распределения ширины для CME из разных источников, ниже, и это связано с более низкой статистикой, которую мы имеем в каждом случае.

РИСУНОК 6 . (слева) Распределение по ширине медленных КВМ из разных областей источника, ширина взята из каталога CDAW. (справа) степенная аппроксимация распределения ширины. Черная линия соответствует данным по степенному закону.

РИСУНОК 7 . (слева) Распределение по ширине быстрых КВМ из разных регионов источника, ширина взята из каталога CDAW. (справа) степенная аппроксимация распределения ширины.Черная линия соответствует данным по степенному закону.

Таким образом, тот факт, что медленные и быстрые CME от AR и PE следуют разным степенным законам в их распределении по ширине, ясно указывает на возможно другой механизм, который приводит к расширению ширины этих CME и, следовательно, требует более глубокого понимания того же самого. Следует отметить, что в нескольких исследованиях Zuccarello et al. (2014 г.); Ситон и др. (2011 г.); О’Кейн и др. (2019) пытались изучить возможные механизмы CME, но эти исследования ограничиваются отдельными случаями CME.Кроме того, несколько статистических исследований большого количества CME показали, что могут существовать разные классы CME с разными механизмами запуска (Cyr et al., 1999; Subramanian and Dere, 2001; Moon et al., 2002).

Из рис. 6, 7 также видно, что в случае быстрых КВМ эффект изменения области очага выражен сильнее, чем в случае медленных событий. Ограничение напряженности поля в очаговой области может быть физической причиной напряженности поля в АО, которая, в свою очередь, определяет доступную энергию для питания извержений, тогда как в случае КВМ от ПЭ магнитная структура на периферии места выброса контролирует вероятность выброса и, в конечном итоге, наблюдаемые кинематические свойства выбрасываемого материала (Gopalswamy, 2017).Таким образом, возможно, другой механизм управляет расширением CME, исходящим от AR и PE, независимо от того, медленные они или быстрые.

4 Резюме и заключение

В этой работе мы изучаем распределение по ширине КВМ, произошедших в разные фазы 23-го и 24-го солнечных циклов. быстрые КВМ (≥≥500 км с −1 ) по средней скорости солнечного ветра, а затем изучалось их распределение по ширине.Кроме того, мы связываем медленные и быстрые CME с регионами-источниками, из которых они произошли, и классифицируем идентифицированные регионы-источники на две широкие категории: AR и PE. Мы исследуем, имеют ли исходные регионы какой-либо отпечаток на распределении по ширине этих медленных и быстрых КВМ. На протяжении всего исследования использовались данные из каталога CDAW. Ниже мы подведем основные итоги этой работы.

1. CME, за исключением «очень плохих» событий из каталога CDAW, имеют тенденцию следовать степенному закону в их распределении по ширине с индексом степенной зависимости −1.9 (рис. 2). Используя MLE, мы находим индекс степенного закона равным -1,6. Этот индекс степенной зависимости остается неизменным при исключении промежуточных событий из нашего выборочного набора (рис. 3). Таким образом, промежуточные события не влияют на наши результаты, и поэтому мы удалили их из нашей выборки, поскольку их нельзя строго считать ни медленными, ни быстрыми. Используя метод GF, мы замечаем, что один степенной закон не может объяснить наблюдаемое распределение.

2. Мы находим разные индексы мощности для ширины распределения быстрых и медленных КВМ (см. Таблицу 1).Чтобы уменьшить проекционные эффекты наших результатов, мы изучили распределение по ширине КВМ медленных и быстрых конечностей и обнаружили, что они следуют разным степенным законам, и результаты остаются неизменными. Однако абсолютные значения индексов мощности не совпадают по сравнению с конечностными и неконечностными CME, что может быть связано с плохой статистикой, как показал тест KS. Поскольку как быстрые, так и медленные конечностные и нелинейные КВМ следуют разным степенным законам в распределении ширины, мы считаем, что медленные и быстрые КВМ могут иметь разные источники энергии и механизмы генерации.

3. Мы изучаем распределение по ширине медленных и быстрых КВМ, исходящих из разных областей источника (АР и ПЭ), и обнаруживаем, что индексы степенного закона различаются для КВМ, исходящих из АР и ПЭ (см. Таблицу 2). Кроме того, CME, исходящие от PE, имеют тенденцию следовать более крутому степенному закону независимо от их скоростей. Кроме того, мы обнаружили, что медленные CME, как правило, следуют более крутому степенному закону, чем быстрые CME, независимо от исходного региона, из которого они исходят. Это явно намекает на возможный другой механизм расширения этих КВМ по ширине.

Таким образом, из этого исследования мы находим, что, помимо скорости, медленные и быстрые КВМ также отчетливо различаются по распределению их угловой ширины в каждом случае. Мы считаем, что это исследование поможет лучше понять механизм расширения ширины медленных и быстрых КВМ, поступающих из разных областей источника, и установить ширину КВМ как решающий параметр в изучении кинематики КВМ и их выброса. механизмы. Расширение этой работы на большей выборке CME с использованием методов депроекции поможет лучше подтвердить наши выводы.

Заявление о доступности данных

Наборы данных, представленные в этом исследовании, можно найти в онлайн-репозиториях. Названия репозитория/репозиториев и регистрационные номера можно найти ниже: Каталог CDAW.

Вклад автора

В.П. спланировал исследование и провел первоначальный анализ. SM, RP создали исходный каталог региона. VP и SM написали рукопись. AC провел анализ событий конечностей. VP, SM, DB и NG интерпретировали результаты. В обсуждении приняли участие все авторы.

Финансирование

VP была дополнительно поддержана GOA-2015-014 (KU Leuven) и Европейским исследовательским советом (ERC) в рамках исследовательской и инновационной программы Horizon 2020 Европейского Союза (грантовое соглашение № 724326). VP поддерживается Министерством науки, инноваций и университетов Испании через проект PGC2018-102108-B-I00 и фонды FEDER.

Конфликт интересов

Авторы заявляют, что исследование проводилось при отсутствии каких-либо коммерческих или финансовых отношений, которые могли бы быть истолкованы как потенциальный конфликт интересов.

Благодарности

Мы благодарим рецензентов за их комментарии, которые улучшили презентацию. Авторы благодарят IAC и IIA за предоставление необходимых вычислительных средств для выполнения этой работы. Мы также благодарим г-на Бибхути Кумар Джа за его полезные комментарии во время работы.

Сноски

1 https://www.jhelioviewer.org/

Ссылки

Aschwanden, M. J. (2016). Глобальная энергетика солнечных вспышек. IV. Энергетика выброса корональной массы. Астрофиз. J. 831, 105. doi:10.3847/0004-637X/831/1/105

CrossRef Full Text | Google Scholar

Ашванден М. Дж., Шолкманн Ф., Бетьюн В., Шмутц В., Абраменко В., Чунг М. К. М. и др. (2018). Порядок вне случайности: процессы самоорганизации в астрофизике. Космические науки. Rev. 214, 55. doi:10.1007/s11214-018-0489-2

CrossRef Full Text | Google Scholar

Бидху С., Ирен С. и Бенджамин Д. (2017). Распределения Cme скорости и угловой ширины во время максимума 23 и 24 солнечного цикла. Дж. Исследование космоса. 6, 122. doi:10.1007/s11214-019-0605-y

CrossRef Full Text | Google Scholar

Брюкнер Г. Э., Ховард Р. А., Кумен М. Дж., Корендайк К. М., Михелс Д. Дж., Мозес Дж. Д. и др. (1995). Спектроскопический коронограф с большим углом обзора (LASCO). Солнечная физика. 162, 357–402. doi:10.1007/BF00733434

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Кремадес, Х., Иглесиас, Ф. А., и Меренда, Л. А. (2020). Асимметричное расширение корональных выбросов массы в нижней короне. Астрон. Астрофиз. 635, А100. doi:10.1051/0004-6361/201936664

CrossRef Full Text | Google Scholar

Cyr, St. O.C., Burkepile, J.T., Hundhausen, A.J., and Lecinski, A.R. (1999). Сравнение наземных и космических наблюдений за корональными выбросами массы в 1980–1989 гг. Ж. Геофиз. Рез. 104, 12493–12506. doi:10.1029/1999JA

5

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Делабудиньер, Ж.-П., Артцнер, Г.Э., Брюно, Ж., Габриэль А.Х., Хочедес Дж.Ф., Милье Ф. и соавт. (1995). EIT: Телескоп с изображением в экстремальном ультрафиолетовом диапазоне для миссии SOHO. Солнечная физика. 162, 291–312. doi:10.1007/BF00733432

Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

Д’Юис Э., Бергманс Д., Ситон Д. Б. и Поэдтс С. (2016). Влияние ограниченных размеров выборки на точность расчетного масштабного параметра для солнечных данных, распределенных по степенному закону. Солнечная физика. 291, 1561–1576. doi:10.1007/s11207-016-0910-5

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Д’Юи, Э., Ситон Д.Б., Поэдтс С. и Бергманс Д. (2014). Наблюдательные характеристики коронарных выбросов массы без низко-коронарных сигнатур. Астрофиз. J. 795, 49. doi:10.1088/0004-637X/795/1/49

CrossRef Full Text | Google Scholar

Дуань Ю., Шен Ю., Чен Х. и Лян Х. (2019). Рождение реактивного двойного CME и его отклонение от удаленных магнитных полей. Астрофиз. J. 881, 132. doi:10.3847/1538-4357/ab32e9

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Гилберт Х.Р., Хольцер, Т.Е., Беркепиле, Дж.Т., и Хундхаузен, А.Дж. (2000). Активные и эруптивные протуберанцы и их связь с выбросами корональной массы. Astrophysical J. 537, 503–515. doi:10.1086/309030

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Гопалсвами, Н. (2004). «Глобальная картина КВМ во внутренней гелиосфере», в Солнце и гелиосфера как интегрированная система . Редакторы Г. Полетто и С. Т. Зюсс (Дордрехт, Нидерланды: Библиотека астрофизики и космических наук), том.317, 201. doi:10.1007/978-1-4020-2666-9˙8

CrossRef Full Text | Google Scholar

Гопалсвами, Н. (2010). «Выбросы массы короны: сводка последних результатов», на 20-м Национальном собрании по физике Солнца. Редактор И. Доротович (Папрадно, Словакия: Материалы 20-го Национального собрания по физике Солнца), 108–130.

Google Scholar

Гопалсвами, Н. (2017). Экстремальные солнечные извержения и их последствия для космической погоды. архив:1709.03165 .

Google Scholar

Гопалсвами, Н.(2016). История и развитие корональных выбросов массы как ключевого игрока в солнечно-земных отношениях. Геофизика. лат. 3, 8. doi:10.1186/s40562-016-0039-2

CrossRef Full Text | Google Scholar

Гопалсвами Н., Акияма С., Яширо С. и Макела П. (2010). Корональные выбросы массы из областей солнечных пятен и областей, не являющихся солнечными пятнами. Астрофиз. Космические науки. проц. 19, 289–307. doi:10.1007/978-3-642-02859-5˙24

CrossRef Full Text | Google Scholar

Гопалсвами, Н., Акияма С., Яширо С., Се Х., Макела П. и Михалек Г. (2014). Аномальное расширение корональных выбросов массы во время 24-го солнечного цикла и его последствия для космической погоды. Геофиз. Рез. лат. 41, 2673–2680. doi:10.1002/2014GL059858

Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

Гопалсвами Н., Лара А., Леппинг Р. П., Кайзер М. Л., Бердичевский Д. и Кир Ст. О. К. (2000). Межпланетное ускорение корональных выбросов массы. Геофиз. Рез. лат. 27, 145–148.doi:10.1029/1999GL003639

Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

Гопалсвами Н., Се Х., Макела П., Яширо С., Акияма С., Уддин В. и др. (2013). Высота образования ударной волны в короне Солнца по наблюдениям радиовсплесков II типа и корональных выбросов массы. Доп. Космический рез. 51, 1981–1989 гг. doi:10.1016/j.asr.2013.01.006

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Гопалсвами Н., Яширо С., Михалек Г., Стенборг Г., Вурлидас А., Freeland, S., et al. (2009). Каталог SOHO/LASCO CME. Земля Луна Планеты 104, 295–313. doi:10.1007/s11038-008-9282-7

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Гослинг Дж. Т., МакКомас Д. Дж., Филлипс Дж. Л. и Бэйм С. Дж. (1991). Геомагнитная активность, связанная с прохождением Землей межпланетных ударных возмущений и корональными выбросами массы. Ж. Геофиз. Рез. 96, 7831–7839. doi:10.1029/91JA00316

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Хансен, Р.Т., Гарсия С.Дж., Грогнар Р.Дж.-М. и Шеридан К.В. (1971). Корональное возмущение, наблюдаемое одновременно с помощью коронометра белого света и радиогелиографа Culgoora 80 МГц. Проц. Астрон. соц. Ауст. 2, 57.

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Ховард Р. А., Мозес Дж. Д., Вурлидас А., Ньюмарк Дж. С., Сокер Д. Г., Планкетт С. П. и др. (2008). Исследование связи Солнца с Землей в короне и гелиосфере (SECCHI). Космические науки. Ред. 136, 67–115.doi:10.1007/s11214-008-9341-4

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Хундхаузен А. Дж., Сойер С. Б., Хаус Л., Иллинг Р. М. Э. и Вагнер В. Дж. (1984). Корональные выбросы массы, наблюдаемые во время миссии солнечного максимума — широтное распределение и частота появления. Ж. Геофиз. Рез. 89, 2639–2646. doi:10.1029/JA089iA05p02639

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Джоши Н. К., Шривастава А. К., Филиппов Б., Уддин В., Кайшап П. и Чандра Р.(2013а). Исследование неудавшегося ядра выброса корональной массы, связанного с извержением асимметричной нити. Астрофиз. J. 771, 65. doi:10.1088/0004-637X/771/1/65

CrossRef Full Text | Google Scholar

Джоши Н.К., Уддин В., Шривастава А.К., Чандра Р., Гопалсвами Н., Манохаран П.К. и др. (2013б). Многоволновое исследование эруптивных событий 23 января 2012 г., связанных с крупным солнечным энергетическим событием с частицами. Доп. Космический рез. 52, 1–14.doi:10.1016/j.asr.2013.03.009

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Кей, К., Офер, М., и Эванс, Р. М. (2015). Глобальные тренды отклонений КВМ на основе КВМ и параметров Солнца. Астрофиз. J. 805, 168. doi:10.1088/0004-637x/805/2/168

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Лемен Дж., Тайтл А., Бернер П., Чоу К., Дрейк Дж., Дункан Д. и др. (2011). Сборка изображений атмосферы (Aia) в Обсерватории солнечной динамики (Sdo). Солнечная физика. 275, 17–40. doi:10.1007/s11207-011-9776-8

CrossRef Full Text | Google Scholar

Лю Дж., Ван Ю., Шен К., Лю К., Пан З. и Ван С. (2015). Событие солнечной корональной струи вызывает выброс корональной массы. Астрофиз. J. 813, 115. doi:10.1088/0004-637X/813/2/115

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Лугаз Н., Фарруджа С. Дж., Уинслоу Р. М., Смолл С. Р., Манион Т. и Савани Н. П. (2017a). Важность радиального расширения CME для способности медленных CME вызывать толчки. Астрофиз. J. 848, 75. doi:10.3847/1538-4357/aa8ef9

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Лугаз Н., Теммер М., Ван Ю. и Фарруджа С. Дж. (2017b). Взаимодействие последовательных выбросов корональной массы: обзор. Солнечная физика. 292, 64. doi:10.1007/s11207-017-1091-6

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Маккуин Р. М. и Фишер Р. Р. (1983). Кинематика солнечных внутренних корональных транзиентов. Солнечная физика. 89, 89–102.doi:10.1007/BF00211955

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Маджумдар С., Пант В., Патель Р. и Банерджи Д. (2020). Связь трехмерной эволюции корональных выбросов массы с областями их источника. Астрофиз. J. 899, 6. doi:10.3847/1538-4357/aba1f2

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Манохаран П.К. и Муджибер Рахман А. (2011). Корональные выбросы массы – время распространения и связанная с ними внутренняя энергия. Дж. Атмос. Солнечная Земля. физ. 73, 671–677. doi:10.1016/j.jastp.2011.01.017

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Мэн, В.-Дж., Ле, Г.-М., Линь, З.-Х., Чжан, Ю. и Ян, X.-X. (2014). Распределение КВМ с различной угловой шириной и сравнение с фазой числа солнечных пятен в 23-м солнечном цикле. Подбородок. Астрон. Астрофиз. 38, 85–91. doi:10.1016/j.chinastron.2014.01.008

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Мун Ю. Дж., Чоу Г. С., Ван Х., Парк Ю.Д., Гопалсвами Н., Ян Г. и др. (2002). Статистическое исследование двух классов выбросов корональной массы. Астрофиз. Дж. 581, 694–702. doi:10.1086/344088

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Мур Р.Л., Стерлинг А.С. и Зюсс С.Т. (2007). Ширина солнечного коронального выброса массы и источник управляющего магнитного взрыва: проверка стандартного сценария образования КВМ. Астрофиз. Дж. 668, 1221–1231. doi:10.1086/521215

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Мюллер, Д., Fleck, B., Dimitoglou, G., Caplins, B.W., Amadigwe, D.E., García Ortiz, J.P., et al. (2009). JHelioviewer: Визуализация больших наборов изображений Солнца с использованием JPEG 2000. Comput. науч. англ. 11, 38–47. doi:10.1109/MCSE.2009.142

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Мюллер Д., Никула Б., Феликс С., Верстринг Ф., Бургуаньи Б., Чиллаги А. и др. (2017). JHelioviewer. Зависимая от времени трехмерная визуализация солнечных и гелиосферных данных. Астрон. Астрофиз. 606, А10.doi:10.1051/0004-6361/201730893

CrossRef Full Text | Google Scholar

О’Кейн Дж., Грин Л., Лонг Д. М. и Рид Х. (2019). Скрытые выбросы корональной массы из активных областей. Астрофиз. J. 882, 85. doi:10.3847/1538-4357/ab371b

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Роббрехт Э., Бергманс Д. и Ван дер Линден Р. А. М. (2009). Автоматизированный каталог CME LASCO для солнечного цикла 23: инвариантны ли масштабы CME? Астрофиз. Дж. 691, 1222–1234.doi:10.1088/0004-637X/691/2/1222

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Швенн, Р. (1996). Очерк терминологии, мифов и известных фактов: солнечный переходный процесс — вспышка — CME — приводной газ — поршень — BDE — магнитное облако — ударная волна — геомагнитная буря. Астрофиз. Космические науки. 243, 187–193. doi:10.1007/BF00644053

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Ситон Д. Б., Миерла М., Бергманс Д., Жуков А. Н. и Долла Л. (2011). Наблюдения SWAP-SECCHI за массовым извержением Солнца. Астрофиз. Дж. Летт. 727, Л10. doi:10.1088/2041-8205/727/1/L10

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Шили, Н. Р., Уолтерс, Дж. Х., Ван, Ю. М., и Ховард, Р. А. (1999). Непрерывное отслеживание коронарных оттоков: два вида коронарных массовых выбросов. Ж. Геофиз. Рез. 104, 24739–24768. doi:10.1029/1999JA

8

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Соланки Р., Шривастава А.К. и Двиведи Б.Н. (2020). Продуктивные и непродуктивные повторяющиеся струи CME вблизи активной области AR11176. Солнечная физика. 295, 27. doi:10.1007/s11207-020-1594-4

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Соланки Р., Шривастава А.К., Рао Ю.К. и Двиведи Б.Н. (2019). Двойной CME, запущенный выбросом струи, возникшей в результате извержения мини-волокна Тихого Солнца. Солнечная физика. 294, 68. doi:10.1007/s11207-019-1453-3

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Субраманиан П., Арунбабу К. П., Вурлидас А. и Маурия А. (2014). Самоподобное расширение выбросов солнечной корональной массы: последствия для управления собственной силой Лоренца. Астрофиз. J. 790, 125. doi:10.1088/0004-637x/790/2/125

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Субраманиан, П., и Дере, К.П. (2001). Области-источники корональных выбросов массы. Астрофиз. Дж. 561, 372–395. doi:10.1086/323213

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Тузи, Р. (1973). «Солнечная корона» на конференции по космическим исследованиям. Редакторы MJ Rycroft и SK Runcorn, vol. 2, 713–730.

Google Scholar

Вурлидас, А., Карли, Э.П., и Вилмер, Н. (2020). Радионаблюдения корональных выбросов массы: аспекты космической погоды. Фронт. Астрон. Космические науки. 7, 43. doi:10.3389/fspas.2020.00043

CrossRef Full Text | Google Scholar

Ван Ю.-М. и Коланинно Р. (2014). Производит ли солнечный цикл 24 больше выбросов корональной массы, чем цикл 23? Астрофиз. Дж. Летт. 784, л.27. doi:10.1088/2041-8205/784/2/L27

CrossRef Full Text | Google Scholar

Уэбб, Д.Ф. и Ховард, Т.А. (2012). Корональные выбросы массы: наблюдения. Living Rev. Solar Phys. 9, 3. doi:10.12942/lrsp-2012-3

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Уэбб, Д. Ф., и Хундхаузен, А. Дж. (1987). Активность, связанная с солнечным происхождением корональных выбросов массы. Солнечная физика. 108, 383–401. doi:10.1007/BF00214170

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Вуэльзер Дж.-П., Лемен Дж. Р., Тарбелл Т. Д., Вольфсон С. Дж., Кэннон Дж.C., Carpenter, B.A., et al. (2004). «EUVI: устройство формирования изображений в экстремальном ультрафиолетовом диапазоне STEREO-SECCHI», в Телескопы и приборы для солнечной астрофизики . Редакторы С. Финески и М. А. Гаммин (Серия конференций Общества инженеров по фотооптическим приборам (SPIE), vol. 5171, 111–122. doi:10.1117/12.506877

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Сюй Ю., Лю К., Цзин Дж. и Ван Х. (2012). О взаимосвязи между индексом коронального магнитного распада и скоростью выброса корональной массы. Астрофиз. J. 761, 52. doi:10.1088/0004-637X/761/1/52

CrossRef Full Text | Google Scholar

Яширо С., Акияма С., Гопалсвами Н. и Ховард Р. А. (2006). Различные степенные индексы в частотных распределениях вспышек с корональными выбросами массы и без них. Астрофиз. Дж. Летт. 650, Л143–Л146. doi:10.1086/508876

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Яширо С., Гопалсвами Н., Михалек Г., Кир Ст. О.К., Планкетт С.П., Рич Н.Б. и др. (2004). Каталог корональных выбросов белого света, наблюдаемых космическим аппаратом SOHO. Ж. Геофиз. Рез. (Космическая физика) 109, A07105. doi:10.1029/2003JA010282

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Яширо С., Гопалсвами Н., Михалек Г. и Ховард Р. А. (2003). Свойства узких корональных выбросов массы, наблюдаемые с помощью LASCO. Доп. Космический рез. 32, 2631–2635. doi:10.1016/j.asr.2003.03.018

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Яширо, С., Михалек Г. и Гопалсвами Н. (2008). Сравнение коронарных массовых выбросов, выявленных ручным и автоматическим методами. Энн. Геофиз. 26, 3103–3112. doi:10.5194/angeo-26-3103-2008

Полный текст CrossRef | Google Scholar

Чжан, Дж., и Дере, К.П. (2006). Статистическое исследование основных и остаточных ускорений корональных выбросов массы. Астрофиз. J. 649, 11:00–11:09. doi:10.1086/506903

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Чжан, Дж., Дере, К.П., Ховард, Р.А., Кунду, М.Р., и Уайт, С.М. (2001). О временной связи между корональными выбросами массы и вспышками. Астрофиз. Дж. 559, 452–462. doi:10.1086/322405

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Чжао Х. Х., Фэн Х. С., Фэн Х. К. и Ли З. (2017). Корреляция между угловыми ширинами КВМ и характеристиками областей их возникновения. Астрофиз. J. 849, 79. doi:10.3847/1538-4357/aa8e49

CrossRef Полный текст | Google Scholar

Цуккарелло, Ф.P., Seaton, D.B., Mierla, M., Poedts, S., Rachmeler, L.A., Romano, P., et al. (2014). Наблюдательные свидетельства нестабильности тора как триггерного механизма корональных выбросов массы: извержение нити 4 августа 2011 г. Астрофиз. J. 785, 88. doi:10.1088/0004-637X/785/2/88

CrossRef Full Text | Google Scholar

Панель управления распространением  | Разработчики Android

Спасибо за терпение! Мы работаем над улучшением информации, которую мы предоставляем вам об экосистеме Android и о том, как мы ускоряем обновление для устройств Android, например, через Project Treble, программу бета-тестирования Android, обновления безопасности и многое другое.

Более надежные данные помогут вы управляете таргетингом своего приложения и понимаете характеристики устройств ваших пользователей, мы рекомендуем использовать приложение статистика доступна вам в Play Console.

На этой странице представлена ​​информация об относительном количестве устройств, которые совместно используют определенный характеристики, такие как размер экрана и плотность. Каждый снимок данных представляет все активных устройств в течение 7-дневного периода, заканчивающегося 26 ноября 2021 г.

Если вы хотите просмотреть статистику только для устройств, на которых пользователи запускают ваше приложение, вы можете используйте консоль Google Play.Это может помочь вам выбрать, какие профили устройств следует оптимизировать.

Вулкан версия

В этом разделе представлены данные об относительном количестве устройств, поддерживающих определенный версия Вулкана. Устройства, не поддерживающие Vulkan, представлены None. Обратите внимание, что поддержка для одной конкретной версии Vulkan также подразумевает поддержку любой более ранней версии (например, поддержка версии 1.1 также подразумевает поддержку 1.0.3).

Чтобы объявить, какая версия Vulkan требуется вашему приложению, вы должны создать элемент, определяющий android.аппаратное обеспечение.вулкан.версия . Видеть FEATURE_VULKAN_HARDWARE_VERSION для получения более подробной информации о версии оборудования. Вы также можете использовать android.hardware.vulkan.level , чтобы объявить требуемый уровень функций Vulkan. Видеть FEATURE_VULKAN_HARDWARE_LEVEL для получения более подробной информации об уровне функций.

Vulkan версия Display
None 29,0% 29,0%
Vulkan 1.0.3 17,0%
Vulkan 1.1 54,0%

Данные собраны в течение 7-дневного периода, заканчивающегося 26 ноября 2021 г.

Версия OpenGL ES

В этом разделе представлены данные об относительном количестве устройств, поддерживающих определенный версия OpenGL ES. Обратите внимание, что поддержка одной конкретной версии OpenGL ES также подразумевает поддержка любой более ранней версии (например, поддержка версии 2.0 также подразумевает поддержку 1.1).

Чтобы объявить, какая версия OpenGL ES требуется вашему приложению, вы должны использовать атрибут android:glEsVersion <функция использования> элемент.Вы также можете использовать элемент для объявления форматов сжатия GL, которые использует ваше приложение.

OpenGL ES версии Распределение
GL 2.0 7,50%
GL 3.0 9,95%
GL 3.1 6,63%
GL 3.2 75.92%

Данные собраны в течение 7-дневного периода, заканчивающегося 26 ноября 2021 г.

App Store — Поддержка — Apple Developer

О App Store

Узнайте, как App Store помогает вам распространять приложения в условиях процветающей экономики приложений и успешно вести и развивать глобальный бизнес. Получите обзор обширных инструментов управления приложениями и маркетинговых ресурсов, к которым вы можете получить доступ, а также возможностей, которые вы можете интегрировать в свои приложения в App Store.

Узнайте о App Store

Управление приложениями

App Store Connect позволяет загружать, отправлять и управлять своими приложениями, покупками в приложениях и событиями в приложениях в App Store из Интернета, iPhone или iPad.Вы также можете отслеживать свои продажи и загрузки, тестировать свои приложения, управлять соглашениями и финансовой информацией и т. д.

Узнайте о App Store Connect

Руководящие принципы и требования

Получите подробную информацию о дизайне, обзоре приложения и маркетинговых критериях. Узнайте, как создавать интуитивно понятные приложения для платформ Apple, сообщите клиентам, что ваше приложение доступно в App Store, и многое другое.

Посмотреть рекомендации

Проверка приложения

Мы проверяем все приложения, обновления приложений, наборы приложений, покупки в приложении и события в приложении, отправленные в App Store, чтобы обеспечить безопасный и надежный опыт для пользователей и возможность для разработчиков добиться успеха.Узнайте, как подготовиться к проверке, узнайте о распространенных проблемах, которые вызывают отклонения, и многое другое.

Узнайте о проверке приложений

Деловые и маркетинговые идеи

Узнайте, как максимально эффективно использовать App Store, создав эффективную страницу продукта, улучшив возможность обнаружения вашего приложения и воспользовавшись такими функциями, как предварительные заказы и покупки в приложении. Узнайте, как привлечь пользователей с помощью событий в приложении, адаптации, ответов на отзывы и многого другого.

Просмотр статей

Свяжитесь с нами

Членство и инструменты

Вы можете обратиться к нам за помощью в управлении своим членством или использовании App Store Connect для загрузки метаданных, настройки покупок в приложении, отправки на проверку и многого другого. Выберите тему, которая лучше всего описывает ваш вопрос, чтобы связаться с экспертами, которые могут помочь.

Вопросы о подключении к App Store

Обзор приложения

Вы можете связаться с нами, чтобы получить подробную информацию о статусе вашей заявки, запросить разъяснения по поводу отклонения, подать апелляцию на отклонение, запросить ускоренное рассмотрение, предложить изменения в руководстве и т. д.

Вопросы по обзору App Store

Вопросы интеллектуальной собственности

Если вы считаете, что приложение в App Store нарушает ваши права на интеллектуальную собственность, вы можете подать жалобу по следующей ссылке, и юридический отдел Apple свяжет вас с поставщиком оспариваемого приложения.

Спор о содержимом App Store

Проблемы с именем приложения

Если вы считаете, что приложение мешает вам использовать имя приложения, на использование которого у вас есть права, вы можете подать претензию по следующей ссылке.При необходимости юридический отдел Apple направит вашу контактную информацию и претензию разработчику блокирующего приложения, чтобы они могли связаться с вами напрямую.

Спор о названии приложения

Удаление приложений и апелляции

Apple иногда получает уведомления, требующие удалить контент из App Store. Мы также можем удалить контент по причинам, изложенным в Руководстве по проверке App Store или любом из наших соглашений с вами.

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.